– სტაბილური ლანზუგის რეაქცია, რომელიც მოიცავს წვას, რომელიც მოიცავს ეგზოთერმულ რეაქციას, რომელიც იწვევს დაჟანგვას, იწვევს სიმჟავეს, ჟანგავს სითბოს, იწვევს ნახშირბადს, რის შედეგადაც წარმოიქმნება წვის პროდუქტები, როგორიცაა ნახშირორჟანგი Etsy, წყალი, სითბო და სინათლე. ტიპიური მარაგი - მეთანის სამჭედლო:

CH 4 + 2 O 2 → CO 2 + 2 H 2 O

სითბო, რომელიც წარმოიქმნება ხანძრისგან, შეიძლება გამოყენებულ იქნას თავად ცეცხლის საცხოვრებლად და რადგან საკმარისი და დამატებითი ენერგია არ არის საჭირო ხანძრის გასაძლიერებლად, წარმოიქმნება ცეცხლი. ხანძრის შესაჩერებლად შეგიძლიათ ცეცხლი მოაცილოთ (ჩართეთ გამათბობელი გაზქურაზე), დაჟანგდეთ (ცეცხლს დააფაროთ სპეციალური მასალით), გააცხელოთ (ცეცხლს დაასხით წყალი) ან მოახდინოთ რეაქცია.

რქა, პირველი გაგებით, დაკავშირებულია ფოტოსინთეზთან, ენდოთერმულ რეაქციასთან, რომელშიც შედის სინათლე, წყალი და ნახშირორჟანგი, რაც იწვევს ნახშირბადს.

ნელა გაივლის ისე, რომ ნერწყვდენილი ხისგან ნახშირი წარმოიქმნება ცელულოზისგან. თუმცა, ყველაფრის მიუხედავად, ყველაფერი უფრო რთულდება. როგორც კი ხე სითბოს შეწოვის საშუალებას იძლევა, იგი პიროლიზს განიცდის (ღუმელში, რომელიც არ შთანთქავს მჟავეობას), რაც მათ უფრო აალებადი ნივთიერებებად გარდაქმნის, როგორიცაა აირები და თავად ნივთიერებები იწვის.

თუ ხე დიდხანს იწვის, ნახევრად დაიწვება, მაგრამ თუ დიდხანს იწვის, ხე განაგრძობს ნათებას, სანამ არ შეწყვეტს წვას. სითბო არ არის ძალიან ცხელი და ამის შედეგად მუდმივი სითბოს ნაცვლად ნახშირბადის მონოქსიდი წარმოიქმნება.

ყოველდღიური ობიექტები მუდმივად ავითარებენ სითბოს, რომელთა უმეტესობა ინფრაწითელ დიაპაზონშია. ეს დღე აღემატება ხილულ შუქს, ასე რომ თქვენ ვერ შეძლებთ მის დანახვას სპეციალური კამერების გარეშე. ხილული შუქის დასანახად საჭიროა ცეცხლის ნათების დამატება, თუმცა ხილული იქნება ინფრაწითელი ვიპრომინირება.

კიდევ ერთი მექანიზმი, რომელიც იწვევს ფერის წვას, არის დამწვარი ობიექტის ვიბრაციის სპექტრი. შავი სხეულის დენის მონაცვლეობის შედეგად მონაცვლეობის სპექტრი არის დისკრეტული სიხშირეები. ეს ნიშნავს, რომ ელექტრონები გამოიმუშავებენ ფოტონებს მაღალ სიხშირეებზე, გადადიან მაღალი ენერგიის მდგომარეობიდან დაბალ ენერგიულ მდგომარეობებზე. ეს სიხშირეები შეიძლება განისაზღვროს ნიმუშში არსებული ელემენტების მნიშვნელობებით. ეს იდეა (როგორც თიხის ვიკორისტური სპექტრი) არის ვიკორისტის ღირებულება სარკეების მარაგისთვის. ვიბრაციის სპექტრი ასევე შეესაბამება ფეიერვერკებისა და ფერადი ცეცხლის ფერს.

დედამიწის ნახევრის ფორმა გრავიტაციის ქვეშ იმყოფება. როდესაც ცეცხლი ჰაერში ძალიან ცხელდება, ხდება კონვექცია: ცხელი ჰაერი, რომელიც სხვა ცხელი ნაცრის გარდა, ამოდის და ცივი ჰაერი (ძეხვი, რომელიც უნდა ამოიღოთ) იძირება. ჩემი ფორმის ნახევარი. დაბალ გრავიტაციაში, მაგალითად, კოსმოსურ სადგურზე, ეს არ არის. ცეცხლს ეძლევა მაწონის დიფუზიის არსებობის უფლება, ამიტომ ის უფრო ძლიერად იწვის და სფეროს დანახვისას (ცეცხლის ფრაგმენტები მხოლოდ იქ გვხვდება, სადაც ცეცხლი მოედინება ზედაპირებიდან მჟავის მოსაცილებლად. სფეროს შუაში, მჟავა არ იკარგება).

აბსოლუტურად შავი სხეულის ვიპრომინიონი

შავი სხეულის ევოლუცია აღწერილია პლანკის ფორმულით, რომელიც ეხება კვანტურ მექანიკას. ისტორიულად, ეს იყო კვანტური მექანიკის ერთ-ერთი პირველი სტაგნაცია. ეს შეიძლება იყოს მიღებული კვანტური სტატისტიკური მექანიკიდან ამ გზით.

ჩვენ ვიწინასწარმეტყველებთ სიხშირეების განაწილებას ფოტონის აირში T ტემპერატურაზე. ისინი, რომლებიც განსხვავდება ფოტონების სიხშირეების განაწილებისგან, რომლებიც გამოიყოფა აბსოლუტურად შავი სხეულის მიერ იმავე ტემპერატურაზე, განპირობებულია კირჩჰოფის გავრცელების კანონით. იდეა იმაში მდგომარეობს, რომ შავი სხეული შეიძლება იმავე ტემპერატურამდე მიიყვანოთ, როგორც ფოტონის გაზი (ნამსხვრევები იმავე ტემპერატურაზე რჩება). ფოტონის გაზი შეიწოვება CT-ს მიერ, რომელიც ასევე აწარმოებს ფოტონებს, ამიტომ აუცილებელია გათანაბრება, რათა კანის სიხშირისთვის, რომლითაც CT წარმოქმნის სიბრტყეს, ის ასევე მოიხსნება იგივე სითხისგან, რაც მნიშვნელოვანია, ეს არის სიხშირე. გაზის განაწილება.

სტატისტიკურ მექანიკაში სისტემის განსაზღვრის ხარისხი s მიკროსადგურში, რომელიც თერმულ წონასწორობაშია T ტემპერატურაზე, პროპორციულია.

სადაც E s – ენერგია ხდება s, და β = 1/k B T, ან თერმოდინამიკური ბეტა (T – ტემპერატურა, k B – ბოლცმანის მუდმივი). ეს არის ბოლცმანის დაშლა. ამის ერთ-ერთი ახსნა მოცემულია ტერენტ ტაოს ბლოგში. ეს ნიშნავს, რომ სანდოობა უძველესია

P s = (1/Z(β)) * e - β E s

De Z (β) - ნორმალიზებადი მუდმივი

Z(β) = ∑ s e - β E s

ფოტონის გაზის აღსაწერად საჭიროა ვიცოდეთ ფოტონების კვანტური ქცევა. ელექტრომაგნიტური ველის სტანდარტული კვანტიზაციით, ველი შეიძლება ჩაითვალოს ჰარმონიული კვანტური რხევების ერთობლიობად, რომლის კანი რხევა სხვადასხვა ათვლის სიხშირით ω. ჰარმონიული ოსცილატორის სიმძლავრის მდგომარეობების ენერგიები მითითებულია უხილავი სამიზნით n ∈ ℤ ≥ 0, რომელიც შეიძლება განიმარტოს, როგორც ω სიხშირის ფოტონების რაოდენობა. ელექტროსადგურების ენერგია (მუდმივამდე):

თავისებურად, კვანტური ნორმალიზების მუდმივი გადმოსცემს, რომ დაბალ სიხშირეებზე (ტემპერატურებზე) კლასიკური ჰიპოთეზა დაახლოებით მართალია, მაგრამ მაღალ სიხშირეებზე საშუალო ენერგია ექსპონენტურად მცირდება, რა დროსაც ვარდნა უფრო დიდია დაბალ ტემპერატურაზე. ეს ნიშნავს, რომ მაღალ სიხშირეებზე და დაბალ ტემპერატურაზე, კვანტური ჰარმონიული ოსცილატორი დროის უმეტეს ნაწილს ატარებს თავის ძირითად მდგომარეობაში და ასე ადვილად არ გადადის შეტევის დონეზე, ისე, რომ მისი საიმედოობა ექსპონენტურად დაბალია. ფიზიკოსები ამბობენ, რომ თავისუფლების ამ დონის უმეტესი ნაწილი (ოსცილატორის სიმღერის სიხშირეზე რხევის თავისუფლება) "გაიყინება".

ფოლადის სიძლიერე და პლანკის ფორმულა

ახლა, იმის ცოდნა, თუ რა ჩანს სიმღერის სიხშირეზე, აუცილებელია გამოვთვალოთ ყველა შესაძლო სიხშირე. ეს ნაწილი კლასიკურად არის გათვლილი და არ არის საჭირო კვანტური შესწორებები.

მარტივი სტანდარტია, რომ ფოტონის გაზი მოთავსებულია მოცულობაში L გვერდის სიგრძით, პერიოდული სასაზღვრო მასებით (ასე რომ, სინამდვილეში, იქნება ბრტყელი ტორუსი T = ℝ 3 / L ℤ 3). შესაძლო სიხშირეები კლასიფიცირდება დგომის სქემებისთვის ელექტრომაგნიტური სქემების დონის გადაწყვეტილების მიხედვით დანიშნულ საზღვრებთან დაკავშირებით, რომლებიც, თავისებურად, შეესაბამება მულტიპლიკატორის სიზუსტეს, ლაპლასის სიმძლავრის მნიშვნელობებს. . უფრო ზუსტად, ვინაიდან Δ υ = λ υ de υ(x) არის გლუვი ფუნქცია T → ℝ, მაშინ ელექტრომაგნიტური ხვეულის გათანაბრება მდგარი ხვეულისთვის იქნება.

υ(t, x) = e c √λ t υ(x)

და ეს, ექიმებო, არის ის, რომ λ უარყოფითია, რაც ნიშნავს, რომ √λ არის იგივე სიხშირე.

ω = c √(-λ)

ეს სიხშირე გამძაფრებულია dim V λ-ჯერ, de V λ - λ-vlasne მნიშვნელობა ლაპლასური.

მოდით ვთხოვოთ გონებას დამატებითი მოცულობა პერიოდული სასაზღვრო გონებით იმისთვის, რომელშიც ადვილია ლაპლასიურის ყველა მნიშვნელოვანი ფუნქციის ჩაწერა. თუ სიმარტივისთვის გამოვიყენებთ კომპლექსურ რიცხვებს, მაშინ ისინი აღინიშნება როგორც

υ k (x) = e i k x

De k = (k 1, k 2, k 3) ∈ 2 π / L * ℤ 3, Khvil’ov ვექტორი. ლაპლასი უფრო მნიშვნელოვანი იქნება

λ k = - | k | 2 = - k 2 1 - k 2 2 - k 2 3

ძირითადი სიხშირე იქნება

І ხაზის ენერგია (ერთი ფოტონი იმავე სიხშირით)

E k = ℏ k = ℏ c |k|

აქ ჩვენ ვაახლოებთ ერთგვაროვან განაწილებას შესაძლო k სიხშირეებისთვის, რომლებიც, მკაცრად რომ ვთქვათ, დისკრეტული, უწყვეტად ერთგვაროვანი განაწილებაა და g(ω) მდგომარეობების თანმიმდევრული სიძლიერე. იდეა იმაში მდგომარეობს, რომ g(ω) dω შეიძლება წარმოადგენდეს ხელმისაწვდომი სადგურების რაოდენობას სიხშირეებით ω-დან ω + dω-მდე დიაპაზონში. შემდეგ ჩვენ ვაერთიანებთ სახსრების სიმტკიცეს და ვპოულობთ ნარჩენი ნორმალიზების მუდმივობას.

რატომ არის ეს მიახლოება გონივრული? სრულიად ნორმალიზებადი მუდმივი შეიძლება აღწერილი იყოს შემდეგნაირად. კანის ნომრისთვის k ∈ 2 π / L * ℤ 3 მთავარი რიცხვია n k ∈ ℤ ≥0, რომელიც აღწერს ასეთი რიცხვის მქონე ფოტონების რაოდენობას. ფოტონების რაოდენობა n = n k აბსოლუტურია. კანის ფოტონი ამატებს ენერგიას ℏ ω k = ℏ c |k|, საიდანაც ის შეიწოვება, რომელიც

Z(β) = ∏ k Z ω k (β) = ∏ k 1 / (1 - e -βℏc|k|)

ყველა k რიცხვისთვის ლოგარითმი იწერება ჯამის სახით

ჟურნალი Z(β) = ∑ k log 1 / (1 - e -βℏc|k|)

ჯამის მიახლოება მინდა ინტეგრალის მიხედვით. გამოდის, რომ გონივრულ ტემპერატურებსა და მაღალ ტემპერატურაზე ინტეგრალური გამოხატულება კიდევ უფრო იცვლება k-ის ცვლილებით, ამიტომ ეს მიახლოება კიდევ უფრო ახლოს იქნება. ის წყვეტს მუშაობას უკიდურესად დაბალ ტემპერატურაზე, რაც გამოწვეულია ბოზე-აინშტაინის კონდენსატის გამო.

წისქვილების სიძლიერე გამოითვლება ამ გზით. ბორცვის ვექტორები შეიძლება გამოყენებულ იქნას როგორც ტოლი წერტილები "ფაზის სივრცეში", ისე, რომ ბორცვის ვექტორების რაოდენობა ფაზის სივრცის ნებისმიერ რეგიონში პროპორციული იყოს, უკიდურეს ბოლოში, გისოსის კიდეზე დიდი ზონებისთვის 2 π/ლ. . ფაქტობრივად, ვექტორების რაოდენობა ფაზური სივრცის რეგიონში არის V/8π 3 de V = L 3 ჩვენი საზღვრები.

შეუძლებელი ხდება ფაზური სივრცის რეგიონის გამოთვლა ყველა ვექტორისთვის k სიხშირეებით ω k = c |k| დიაპაზონი მერყეობს ω-დან ω + dω-მდე. ეს არის სფერული გარსი dω/c სისქით და რადიუსით ω/c, შესაბამისად იგივე მოცულობა.

2πω 2 /c 3 dω

აქედან გამომდინარე, ჩარჩოების სიძლიერე ფოტონისთვის

G(ω) dω = V ω 2 / 2 π 2 c 3 dω

სინამდვილეში, ეს ფორმულა ორჯერ ნაკლებად არის შეფასებული: ჩვენ დაგვავიწყდა ფოტონების პოლარიზაციის (ან, ექვივალენტურად, ფოტონის სპინის) ჩართვა, რაც აორმაგებს ფაქტორების რაოდენობას დღეების რაოდენობაზე. სწორი სისქე:

G(ω) dω = V ω 2 / π 2 c 3 dω

ისინი, ვისი ფეხების სისქე V-ით წრფივია, ბრტყელ ტორუსზე მუშაობენ. ლაპლასის ძალა ვეილის კანონის უკან დგას. ეს ნიშნავს, რომ ლოგარითმი ახდენს მუდმივების ნორმალიზებას

Log Z = V / π 2 c 3 ∫ ω 2 log 1 / (1 - e - βℏω) dω

β კოეფიციენტი იძლევა ფოტონის გაზის საშუალო ენერგიას

< E >= - ∂/∂β log Z = V / π 2 c 3 ∫ ℏω 3 / (e βℏω - 1) dω

ჩვენთვის მნიშვნელოვანია ინტეგრალური გამოხატულება, რომელიც იძლევა „ენერგიის ძალას“.

E(ω) dω = Vℏ / π 2 c 3 * ω 3 / (e βℏω - 1) dω

აღწერს ენერგიის რაოდენობას ფოტონის გაზში, რომელიც მსგავსია ფოტონების სიხშირით ω-დან ω + dω-მდე დიაპაზონში. შედეგი არის პლანკის ფორმულის ფორმა, მაგრამ ჩვენ ცოტა უნდა დავხარჯოთ მასზე, რომ გარდაქმნას ის ფორმულად, რომელიც ეხება შავ სხეულს და არა ფოტონიკურ აირებს (აუცილებელია V-ზე გაყოფა, რათა შემცირდეს სისქე თითო მოცულობაზე. , და შექმენით კიდევ უფრო მეტი, აშორებთ სამყაროს გამოჩენისგან).

პლანკის ფორმულას ორი ზღვარი აქვს. ანალოგიურად, თუ βℏω → 0, აღმნიშვნელი არის pragne βℏω და ჩვენ მას ვხსნით

E(ω) dω ≈ V / π 2 c 3 * ω 2 /β dω = V k B T ω 2 / π 2 c 3 dω

ტეგები: ტეგების დამატება

ამ უხერხული მტკიცებულებების გავლის შემდეგ, თქვენ გადაიფიქრეთ ისე, რომ მჟავიანობის გარეშე ნახევრად გულისცემა გაქრეს. აიღეთ სანთელი და ხორცი თეფშზე. სთხოვეთ უფროსებს აანთონ სანთელი, შემდეგ გადააფარონ მას შუშის ქილა. ათიოდე საათის შემდეგ შეამჩნევთ, რომ შუქის ნახევარი ჩაქრა, რადგან ქილაში ჟელე ამოიწურა.

მთიანი ნაკადების ნახევარი გზა, რომლებიც გვხვდება სხვადასხვა ქვეყანაში - სუნი შეიძლება იყოს მყარი, იშვიათი და გაზის მსგავსიც კი. სანახევროდ ვგრძნობ მწველი მეტყველების აშკარად, სიმჟავეს და სითბოს. მოდით, გადავხედოთ ჩიზქეიქის კონდახზე მიმდინარე პროცესს: ყველი და თავად ჩიზქეიქი, ყუთებზე აალებადი სითხით შეზელილი; გახეხვის შედეგად მიღებული ენერგია ხდება სითბო და როდესაც ის რეაგირებს მჟავესთან, ყველი იწყებს წვას. სირნიკზე აფეთქებით დასაწვავად ტემპერატურა ეცემა და ქურა იწყებს დუღილს.

როგორ დავარეგულირო ტემპერატურა?

ტემპერატურის შესაცვლელად გამოიყენეთ სხვადასხვა სასწორები. კანის სასწორი ატარებს მისი შემქმნელის სახელს: ცელსიუსი, ფარენჰეიტი, კელვინი და რანკინი. ბევრ ქვეყანაში მასშტაბი არის ცელსიუსი (°C).
კონდახის ტემპერატურის ღერძი:
250 ° C - ხის ტემპერატურა;
100 ° C - მდუღარე წყლის ტემპერატურა;
37 ° C - ადამიანის სხეულის ტემპერატურა;
დაახლოებით °C - წყლის გაყინვის ტემპერატურა;
- 39 ° C - ვერცხლისწყლის გამაგრების ტემპერატურა;
- 273 ° C - აბსოლუტური ნულოვანი ტემპერატურა, რომლის დროსაც ატომები წყვეტენ კოლაფსს.

გორნიას პროდუქტები

დაბნელდა, ის ჭვარტლი დავლიე - ეს მთის ნაწარმია. როდესაც მეტყველება იწვის, მან არ იცის, მაგრამ გარდაიქმნება სხვა სიტყვებად და სითბოში.

ნახევარი ფორმა

ნახევარს აქვს გაბრტყელებული ფორმა, რაც უფრო ცხელია ქარი, უფრო მსუბუქია, მით უფრო ცივი, აღმართზე სწორდება.

Რა მოხდა?

მეტყველებებს, რომლებიც მჟავიანობის დროს იწვის დიდი რაოდენობით სიცხეს, ცეცხლოვანს უწოდებენ და გამოიყენება სხვადასხვა სახის ენერგიის გამოსამუშავებლად. ხე და ვუგილა უფრო ხისტია ვიდრე ხე. გავიდა ბენზინი, დიზელის საწვავი და გაზი - ცოტაა ნაფთისგან მისი მიღება. ბუნებრივი აირი, რომელიც შედგება მეთანის, ეთანის, პროპანისა და ბუტანისგან, არის გაზის მსგავსი საწვავი.

– სტაბილური ლანზუგის რეაქცია, რომელიც მოიცავს წვას, რომელიც მოიცავს ეგზოთერმულ რეაქციას, რომელიც იწვევს დაჟანგვას, იწვევს სიმჟავეს, ჟანგავს სითბოს, იწვევს ნახშირბადს, რის შედეგადაც წარმოიქმნება წვის პროდუქტები, როგორიცაა ნახშირორჟანგი Etsy, წყალი, სითბო და სინათლე. ტიპიური მარაგი - მეთანის სამჭედლო:

CH 4 + 2 O 2 → CO 2 + 2 H 2 O

სითბო, რომელიც წარმოიქმნება ხანძრისგან, შეიძლება გამოყენებულ იქნას თავად ცეცხლის საცხოვრებლად და რადგან საკმარისი და დამატებითი ენერგია არ არის საჭირო ხანძრის გასაძლიერებლად, წარმოიქმნება ცეცხლი. ხანძრის შესაჩერებლად შეგიძლიათ ცეცხლი მოაცილოთ (ჩართეთ გამათბობელი გაზქურაზე), დაჟანგდეთ (ცეცხლს დააფაროთ სპეციალური მასალით), გააცხელოთ (ცეცხლს დაასხით წყალი) ან მოახდინოთ რეაქცია.

რქა, პირველი გაგებით, დაკავშირებულია ფოტოსინთეზთან, ენდოთერმულ რეაქციასთან, რომელშიც შედის სინათლე, წყალი და ნახშირორჟანგი, რაც იწვევს ნახშირბადს.

ნელა გაივლის ისე, რომ ნერწყვდენილი ხისგან ნახშირი წარმოიქმნება ცელულოზისგან. თუმცა, ყველაფრის მიუხედავად, ყველაფერი უფრო რთულდება. როგორც კი ხე სითბოს შეწოვის საშუალებას იძლევა, იგი პიროლიზს განიცდის (ღუმელში, რომელიც არ შთანთქავს მჟავეობას), რაც მათ უფრო აალებადი ნივთიერებებად გარდაქმნის, როგორიცაა აირები და თავად ნივთიერებები იწვის.

თუ ხე დიდხანს იწვის, ნახევრად დაიწვება, მაგრამ თუ დიდხანს იწვის, ხე განაგრძობს ნათებას, სანამ არ შეწყვეტს წვას. სითბო არ არის ძალიან ცხელი და ამის შედეგად მუდმივი სითბოს ნაცვლად ნახშირბადის მონოქსიდი წარმოიქმნება.

ყოველდღიური ობიექტები მუდმივად ავითარებენ სითბოს, რომელთა უმეტესობა ინფრაწითელ დიაპაზონშია. ეს დღე აღემატება ხილულ შუქს, ასე რომ თქვენ ვერ შეძლებთ მის დანახვას სპეციალური კამერების გარეშე. ხილული შუქის დასანახად საჭიროა ცეცხლის ნათების დამატება, თუმცა ხილული იქნება ინფრაწითელი ვიპრომინირება.

კიდევ ერთი მექანიზმი, რომელიც იწვევს ფერის წვას, არის დამწვარი ობიექტის ვიბრაციის სპექტრი. შავი სხეულის დენის მონაცვლეობის შედეგად მონაცვლეობის სპექტრი არის დისკრეტული სიხშირეები. ეს ნიშნავს, რომ ელექტრონები გამოიმუშავებენ ფოტონებს მაღალ სიხშირეებზე, გადადიან მაღალი ენერგიის მდგომარეობიდან დაბალ ენერგიულ მდგომარეობებზე. ეს სიხშირეები შეიძლება განისაზღვროს ნიმუშში არსებული ელემენტების მნიშვნელობებით. ეს იდეა (როგორც თიხის ვიკორისტური სპექტრი) არის ვიკორისტის ღირებულება სარკეების მარაგისთვის. ვიბრაციის სპექტრი ასევე შეესაბამება ფეიერვერკებისა და ფერადი ცეცხლის ფერს.

დედამიწის ნახევრის ფორმა გრავიტაციის ქვეშ იმყოფება. როდესაც ცეცხლი ჰაერში ძალიან ცხელდება, ხდება კონვექცია: ცხელი ჰაერი, რომელიც სხვა ცხელი ნაცრის გარდა, ამოდის და ცივი ჰაერი (ძეხვი, რომელიც უნდა ამოიღოთ) იძირება. ჩემი ფორმის ნახევარი. დაბალ გრავიტაციაში, მაგალითად, კოსმოსურ სადგურზე, ეს არ არის. ცეცხლს ეძლევა მაწონის დიფუზიის არსებობის უფლება, ამიტომ ის უფრო ძლიერად იწვის და სფეროს დანახვისას (ცეცხლის ფრაგმენტები მხოლოდ იქ გვხვდება, სადაც ცეცხლი მოედინება ზედაპირებიდან მჟავის მოსაცილებლად. სფეროს შუაში, მჟავა არ იკარგება).

აბსოლუტურად შავი სხეულის ვიპრომინიონი

შავი სხეულის ევოლუცია აღწერილია პლანკის ფორმულით, რომელიც ეხება კვანტურ მექანიკას. ისტორიულად, ეს იყო კვანტური მექანიკის ერთ-ერთი პირველი სტაგნაცია. ეს შეიძლება იყოს მიღებული კვანტური სტატისტიკური მექანიკიდან ამ გზით.

ჩვენ ვიწინასწარმეტყველებთ სიხშირეების განაწილებას ფოტონის აირში T ტემპერატურაზე. ისინი, რომლებიც განსხვავდება ფოტონების სიხშირეების განაწილებისგან, რომლებიც გამოიყოფა აბსოლუტურად შავი სხეულის მიერ იმავე ტემპერატურაზე, განპირობებულია კირჩჰოფის გავრცელების კანონით. იდეა იმაში მდგომარეობს, რომ შავი სხეული შეიძლება იმავე ტემპერატურამდე მიიყვანოთ, როგორც ფოტონის გაზი (ნამსხვრევები იმავე ტემპერატურაზე რჩება). ფოტონის გაზი შეიწოვება CT-ს მიერ, რომელიც ასევე აწარმოებს ფოტონებს, ამიტომ აუცილებელია გათანაბრება, რათა კანის სიხშირისთვის, რომლითაც CT წარმოქმნის სიბრტყეს, ის ასევე მოიხსნება იგივე სითხისგან, რაც მნიშვნელოვანია, ეს არის სიხშირე. გაზის განაწილება.

სტატისტიკურ მექანიკაში სისტემის განსაზღვრის ხარისხი s მიკროსადგურში, რომელიც თერმულ წონასწორობაშია T ტემპერატურაზე, პროპორციულია.

სადაც E s – ენერგია ხდება s, და β = 1/k B T, ან თერმოდინამიკური ბეტა (T – ტემპერატურა, k B – ბოლცმანის მუდმივი). ეს არის ბოლცმანის დაშლა. ამის ერთ-ერთი ახსნა მოცემულია ტერენტ ტაოს ბლოგში. ეს ნიშნავს, რომ სანდოობა უძველესია

P s = (1/Z(β)) * e - β E s

De Z (β) - ნორმალიზებადი მუდმივი

Z(β) = ∑ s e - β E s

ფოტონის გაზის აღსაწერად საჭიროა ვიცოდეთ ფოტონების კვანტური ქცევა. ელექტრომაგნიტური ველის სტანდარტული კვანტიზაციით, ველი შეიძლება ჩაითვალოს ჰარმონიული კვანტური რხევების ერთობლიობად, რომლის კანი რხევა სხვადასხვა ათვლის სიხშირით ω. ჰარმონიული ოსცილატორის სიმძლავრის მდგომარეობების ენერგიები მითითებულია უხილავი სამიზნით n ∈ ℤ ≥ 0, რომელიც შეიძლება განიმარტოს, როგორც ω სიხშირის ფოტონების რაოდენობა. ელექტროსადგურების ენერგია (მუდმივამდე):

თავისებურად, კვანტური ნორმალიზების მუდმივი გადმოსცემს, რომ დაბალ სიხშირეებზე (ტემპერატურებზე) კლასიკური ჰიპოთეზა დაახლოებით მართალია, მაგრამ მაღალ სიხშირეებზე საშუალო ენერგია ექსპონენტურად მცირდება, რა დროსაც ვარდნა უფრო დიდია დაბალ ტემპერატურაზე. ეს ნიშნავს, რომ მაღალ სიხშირეებზე და დაბალ ტემპერატურაზე, კვანტური ჰარმონიული ოსცილატორი დროის უმეტეს ნაწილს ატარებს თავის ძირითად მდგომარეობაში და ასე ადვილად არ გადადის შეტევის დონეზე, ისე, რომ მისი საიმედოობა ექსპონენტურად დაბალია. ფიზიკოსები ამბობენ, რომ თავისუფლების ამ დონის უმეტესი ნაწილი (ოსცილატორის სიმღერის სიხშირეზე რხევის თავისუფლება) "გაიყინება".

ფოლადის სიძლიერე და პლანკის ფორმულა

ახლა, იმის ცოდნა, თუ რა ჩანს სიმღერის სიხშირეზე, აუცილებელია გამოვთვალოთ ყველა შესაძლო სიხშირე. ეს ნაწილი კლასიკურად არის გათვლილი და არ არის საჭირო კვანტური შესწორებები.

მარტივი სტანდარტია, რომ ფოტონის გაზი მოთავსებულია მოცულობაში L გვერდის სიგრძით, პერიოდული სასაზღვრო მასებით (ასე რომ, სინამდვილეში, იქნება ბრტყელი ტორუსი T = ℝ 3 / L ℤ 3). შესაძლო სიხშირეები კლასიფიცირდება დგომის სქემებისთვის ელექტრომაგნიტური სქემების დონის გადაწყვეტილების მიხედვით დანიშნულ საზღვრებთან დაკავშირებით, რომლებიც, თავისებურად, შეესაბამება მულტიპლიკატორის სიზუსტეს, ლაპლასის სიმძლავრის მნიშვნელობებს. . უფრო ზუსტად, ვინაიდან Δ υ = λ υ de υ(x) არის გლუვი ფუნქცია T → ℝ, მაშინ ელექტრომაგნიტური ხვეულის გათანაბრება მდგარი ხვეულისთვის იქნება.

υ(t, x) = e c √λ t υ(x)

და ეს, ექიმებო, არის ის, რომ λ უარყოფითია, რაც ნიშნავს, რომ √λ არის იგივე სიხშირე.

ω = c √(-λ)

ეს სიხშირე გამძაფრებულია dim V λ-ჯერ, de V λ - λ-vlasne მნიშვნელობა ლაპლასური.

მოდით ვთხოვოთ გონებას დამატებითი მოცულობა პერიოდული სასაზღვრო გონებით იმისთვის, რომელშიც ადვილია ლაპლასიურის ყველა მნიშვნელოვანი ფუნქციის ჩაწერა. თუ სიმარტივისთვის გამოვიყენებთ კომპლექსურ რიცხვებს, მაშინ ისინი აღინიშნება როგორც

υ k (x) = e i k x

De k = (k 1, k 2, k 3) ∈ 2 π / L * ℤ 3, Khvil’ov ვექტორი. ლაპლასი უფრო მნიშვნელოვანი იქნება

λ k = - | k | 2 = - k 2 1 - k 2 2 - k 2 3

ძირითადი სიხშირე იქნება

І ხაზის ენერგია (ერთი ფოტონი იმავე სიხშირით)

E k = ℏ k = ℏ c |k|

აქ ჩვენ ვაახლოებთ ერთგვაროვან განაწილებას შესაძლო k სიხშირეებისთვის, რომლებიც, მკაცრად რომ ვთქვათ, დისკრეტული, უწყვეტად ერთგვაროვანი განაწილებაა და g(ω) მდგომარეობების თანმიმდევრული სიძლიერე. იდეა იმაში მდგომარეობს, რომ g(ω) dω შეიძლება წარმოადგენდეს ხელმისაწვდომი სადგურების რაოდენობას სიხშირეებით ω-დან ω + dω-მდე დიაპაზონში. შემდეგ ჩვენ ვაერთიანებთ სახსრების სიმტკიცეს და ვპოულობთ ნარჩენი ნორმალიზების მუდმივობას.

რატომ არის ეს მიახლოება გონივრული? სრულიად ნორმალიზებადი მუდმივი შეიძლება აღწერილი იყოს შემდეგნაირად. კანის ნომრისთვის k ∈ 2 π / L * ℤ 3 მთავარი რიცხვია n k ∈ ℤ ≥0, რომელიც აღწერს ასეთი რიცხვის მქონე ფოტონების რაოდენობას. ფოტონების რაოდენობა n = n k აბსოლუტურია. კანის ფოტონი ამატებს ენერგიას ℏ ω k = ℏ c |k|, საიდანაც ის შეიწოვება, რომელიც

Z(β) = ∏ k Z ω k (β) = ∏ k 1 / (1 - e -βℏc|k|)

ყველა k რიცხვისთვის ლოგარითმი იწერება ჯამის სახით

ჟურნალი Z(β) = ∑ k log 1 / (1 - e -βℏc|k|)

ჯამის მიახლოება მინდა ინტეგრალის მიხედვით. გამოდის, რომ გონივრულ ტემპერატურებსა და მაღალ ტემპერატურაზე ინტეგრალური გამოხატულება კიდევ უფრო იცვლება k-ის ცვლილებით, ამიტომ ეს მიახლოება კიდევ უფრო ახლოს იქნება. ის წყვეტს მუშაობას უკიდურესად დაბალ ტემპერატურაზე, რაც გამოწვეულია ბოზე-აინშტაინის კონდენსატის გამო.

წისქვილების სიძლიერე გამოითვლება ამ გზით. ბორცვის ვექტორები შეიძლება გამოყენებულ იქნას როგორც ტოლი წერტილები "ფაზის სივრცეში", ისე, რომ ბორცვის ვექტორების რაოდენობა ფაზის სივრცის ნებისმიერ რეგიონში პროპორციული იყოს, უკიდურეს ბოლოში, გისოსის კიდეზე დიდი ზონებისთვის 2 π/ლ. . ფაქტობრივად, ვექტორების რაოდენობა ფაზური სივრცის რეგიონში არის V/8π 3 de V = L 3 ჩვენი საზღვრები.

შეუძლებელი ხდება ფაზური სივრცის რეგიონის გამოთვლა ყველა ვექტორისთვის k სიხშირეებით ω k = c |k| დიაპაზონი მერყეობს ω-დან ω + dω-მდე. ეს არის სფერული გარსი dω/c სისქით და რადიუსით ω/c, შესაბამისად იგივე მოცულობა.

2πω 2 /c 3 dω

აქედან გამომდინარე, ჩარჩოების სიძლიერე ფოტონისთვის

G(ω) dω = V ω 2 / 2 π 2 c 3 dω

სინამდვილეში, ეს ფორმულა ორჯერ ნაკლებად არის შეფასებული: ჩვენ დაგვავიწყდა ფოტონების პოლარიზაციის (ან, ექვივალენტურად, ფოტონის სპინის) ჩართვა, რაც აორმაგებს ფაქტორების რაოდენობას დღეების რაოდენობაზე. სწორი სისქე:

G(ω) dω = V ω 2 / π 2 c 3 dω

ისინი, ვისი ფეხების სისქე V-ით წრფივია, ბრტყელ ტორუსზე მუშაობენ. ლაპლასის ძალა ვეილის კანონის უკან დგას. ეს ნიშნავს, რომ ლოგარითმი ახდენს მუდმივების ნორმალიზებას

Log Z = V / π 2 c 3 ∫ ω 2 log 1 / (1 - e - βℏω) dω

β კოეფიციენტი იძლევა ფოტონის გაზის საშუალო ენერგიას

< E >= - ∂/∂β log Z = V / π 2 c 3 ∫ ℏω 3 / (e βℏω - 1) dω

ჩვენთვის მნიშვნელოვანია ინტეგრალური გამოხატულება, რომელიც იძლევა „ენერგიის ძალას“.

E(ω) dω = Vℏ / π 2 c 3 * ω 3 / (e βℏω - 1) dω

აღწერს ენერგიის რაოდენობას ფოტონის გაზში, რომელიც მსგავსია ფოტონების სიხშირით ω-დან ω + dω-მდე დიაპაზონში. შედეგი არის პლანკის ფორმულის ფორმა, მაგრამ ჩვენ ცოტა უნდა დავხარჯოთ მასზე, რომ გარდაქმნას ის ფორმულად, რომელიც ეხება შავ სხეულს და არა ფოტონიკურ აირებს (აუცილებელია V-ზე გაყოფა, რათა შემცირდეს სისქე თითო მოცულობაზე. , და შექმენით კიდევ უფრო მეტი, აშორებთ სამყაროს გამოჩენისგან).

პლანკის ფორმულას ორი ზღვარი აქვს. ანალოგიურად, თუ βℏω → 0, აღმნიშვნელი არის pragne βℏω და ჩვენ მას ვხსნით

E(ω) dω ≈ V / π 2 c 3 * ω 2 /β dω = V k B T ω 2 / π 2 c 3 dω

ტეგები:

• ცეცხლში
• კვანტური ფიზიკა

ტეგების დამატება

ამ პროცესში მთა ქმნის ნახევრად საზომს, რომელიც აღჭურვილია გამოსვლებით, რომლებიც რეაგირებენ. მისი სტრუქტურა დაყოფილია ტერიტორიებად ტემპერატურის მაჩვენებლების მიხედვით.

ვიზნაჩენნია

ნახევარი ეწოდება გაზებს მოხალულ ფორმაში, რომელშიც არის პლაზმა შესანახი ან მყარი დისპერსიული მეტყველება. ისინი განიცდიან ფიზიკურ და ქიმიურ გარდაქმნებს, რასაც თან ახლავს სინათლე, თერმული ენერგია და გათბობა.

აირის მსგავს ბირთვში იონური და რადიკალური ნაწილაკების არსებობა ახასიათებს მის ელექტროგამტარობას და განსაკუთრებულ ქცევას ელექტრომაგნიტურ ველში.

რატომ არის ენები ასე ნახევრად გული?

ასე ჰქვია მთებთან დაკავშირებულ პროცესებს. ყოველივე ამის შემდეგ, გაზის სიმკვრივე ნაკლებია და მაღალი ტემპერატურა იწვევს გაზის მატებას. ასე იქმნება ნახევრად ენები, რადგან ისინი შეიძლება იყოს გრძელი და მოკლე. ხშირად ხდება გლუვი გადასვლა ერთი ფორმიდან მეორეზე.

ნახევარი: ბუდოვა რომ სტრუქტურა

აღწერილი ფენომენის გარეგნული გარეგნობის ხაზგასასმელად აუცილებელია გაჩენილი ალი ნახევრის ანთება, მაგრამ მას არ შეიძლება ეწოდოს იგივე. ვიზუალურად შეგიძლიათ ნახოთ სამი ძირითადი სფერო. სიტყვის დაწყებამდე, მომავალი ნახევრის შესწავლა აჩვენებს, რომ სხვადასხვა გამოსვლები იწვის სხვადასხვა ტიპის ფისოვანი ძილისგან.

გაზით დუღილისა და თირკმლის გაცხელებისას წარმოიქმნება მოკლე ჩირაღდანი, რომლის ფერი ლურჯი და იისფერია. შეიძლება დაინახოს ბირთვი - მომწვანო-შავი, კონუსივით. მოდით შევხედოთ შუა გზას. ბუდოვა იოგა დაყოფილია სამ ზონად:

1. იხილეთ ნაკვეთის მომზადება, რომელშიც ნარევი თბება გაზიდან და ჰაერიდან, როდესაც ის გამოდის ღუმელიდან.
2. ამას მოსდევს ზონა, რომელშიც ბუხარია განთავსებული. ვონი იკავებს კონუსის ზედა ნაწილს.
3. თუ ქარის ნაკადის ნაკლებობაა, გაზი ისევ იწვის. ნახშირბადში ჩანს ორვალენტიანი ოქსიდი და წყლის ნარჩენები. ეს წვა ხდება მესამე უბანში, სადაც არის მჟავა წვდომა.

ახლა მოდით უფრო ახლოს მივხედოთ მთის ხოცვა-ჟლეტას.

მთის სანთლები

დამწვარი სანთლები მსგავსია დამწვარი თაფლისფერი ან აალებადი. სანთლის ცარიელი ნახევარი კი პროგნოზირებს გაზის ნაკადს გამოცხობიდან, რომელიც ამოიწურება აღმართზე იმ სიძლიერისთვის, რომელიც აფეთქებს. პროცესი იწყება ნარევის გაცხელებით, რასაც მოჰყვება პარაფინის აორთქლება.

ყველაზე დაბალ ზონას, რომელიც მდებარეობს შუაში და დევს კანამდე, ეწოდება პირველი რეგიონი. დიდი რაოდენობით სიცხის მეშვეობით მცირე რაოდენობითაა შუქი და მცირე რაოდენობით მჟავე ტალახი. აქ ხდება სურათების მასალების თანდათანობითი წვის პროცესი, რომლებიც შემდეგ იჟანგება.

პირველ ზონას აკრავს სხვა მემბრანა, რომელიც ანათებს, რაც ახასიათებს სანთლის ნახევარს. სანამ გამოვა უფრო დიდი მჟავე ნარევი, რაც გულისხმობს ოქსიდის რეაქციის გაგრძელებას ცეცხლოვანი მოლეკულების მონაწილეობით. ტემპერატურის მაჩვენებლები აქ იქნება უფრო მაღალი, დაბალი ბნელ ზონაში, მაგრამ არასაკმარისი სრული განლაგებისთვის. პირველ ორ უბანში, ძლიერად გაცხელებისას, დაუწვარი ცეცხლის ლაქები და ნახშირის ნაწილაკები ანათებენ.

მეორე ზონა მოპირკეთებულია სუსტი გარსით მაღალი ტემპერატურის მნიშვნელობებით. ის შეიცავს უამრავ მჟავე მოლეკულას, რომელიც მთლიანად წვავს დამწვრობის ნაწილაკებს. ნივთიერებების დაჟანგვის შემდეგ მესამე ზონას აქვს ანთების ეფექტი და მისი პრევენცია შეუძლებელია.

სქემატური ილუსტრაცია

სისრულისთვის, ჩვენ ვაძლევთ თქვენს პატივისცემას ანთებული სანთლის გამოსახულებით. ნახევრად ჩართვა მოიცავს:

1. პერშუ ჩი ბნელი ტერიტორია.
2. კიდევ ერთი გასანათებელი ზონა.
3. მესამე უფსკრული არის ობოლონკა.

სანთლის ძაფი არ არის შესაფერისი დასაწვავად, წინააღმდეგ შემთხვევაში მოხრილი ბოლო გახდება ნახშირი.

Gorinnya დისტილერია

ქიმიური ექსპერიმენტებისთვის ხშირად გამოიყენება ალკოჰოლის პატარა კონტეინერები. მათ ალკოჰოლის სულებს უწოდებენ. თითის ფრჩხილის ნაკელი ამოიწურება, დაასხით იშვიათი ცეცხლი ღიობიდან. მასზე ზეწოლა ხდება კაპილარული წნევით. როდესაც სითხე ზევით აღწევს, ალკოჰოლი იწყებს აორთქლებას. ორთქლის მსგავს მდგომარეობაში ღვინო აინთებს და იწვება 900 °C-ზე მაღალ ტემპერატურაზე.

ნახევრად გამოხდილ სპირტს აქვს თავისი ორიგინალური ფორმა, ის პრაქტიკულად უნაყოფოა, შავის მცირე ელფერით. მისი ზონა არ ჩანს ისე მკაფიოდ, როგორც სანთლის ზონა.

გარდაცვლილი ბარტელის პატივსაცემად დაარქვეს, ცეცხლის ღერო იზრდება ბეწვის ქურთუკის ხაზოვან ბადეზე. ამგვარად, ღრუს ჩაბნელებული ნახევარი იწვევს შიდა მუქი კონუსის ცვლილებას და შუა ნაკვეთი გამოდის ღიობიდან, გაცხელებისას.

ფერის დამახასიათებელი

სხვადასხვა ბგერების ხმას თან ახლავს ელექტრონული გადასვლები. მათ ასევე უწოდებენ თერმულს. ასე რომ, შუა ლურჯ ნახევარში ნახშირწყლების კომპონენტის წვის შედეგად წარმოიქმნება H-C-ის ხილული ნახევარი. და როდესაც C-C ნაწილაკები შერეულია, ჩირაღდანი იქცევა ნარინჯისფერ-წითელ ფერად.

მნიშვნელოვანია შევხედოთ თხევად ნახევარს, რომლის ქიმია მოიცავს წყალს, ნახშირორჟანგს და ორთქლს და OH ობლიგაციებს. ამ შემთხვევაში შესაძლებელია, რომ მთის ქედის ყველაზე მნიშვნელოვანი ნაწილაკების ფრაგმენტები ხილული იყოს ულტრაიისფერ და ინფრაწითელ დიაპაზონში.

ნახევრად ნალექი ურთიერთდაკავშირებულია ტემპერატურის ინდიკატორებთან, იონური ნაწილაკების არსებობით, რომლებიც დევს მთელ სპექტრში ან ოპტიკურ სპექტრში. ასე რომ, ამ ელემენტების ცეცხლმა უნდა გამოიწვიოს ფერის შეცვლა და ცეცხლი ცეცხლში. მომზადებული ფისოვანი ცურვის ვარიაციები დაკავშირებულია პერიოდული სისტემის სხვადასხვა ჯგუფებში ელემენტების დაშლასთან.

აშკარაა, რომ არსებობს განსხვავება ხილულ სპექტრსა და სპექტროსკოპის გამოყენებას შორის. რის შემდეგაც დადგინდა, რომ ზაგალის ქვეჯგუფიდან იმართება მარტივი გამოსვლები და ამით ნახევრის დაცლა. უფრო ზუსტად, გამოიყენეთ ნატრიუმის ჰიდროქსიდის ტესტი, როგორც ლითონის ტესტი. როდესაც ის ღრუში მოჰყავთ, ენები კაშკაშა ყვითელი ხდება. ფერის მახასიათებლები აჩვენებს ნატრიუმის ხაზს ემოციურ სპექტრში.

მას ახასიათებს სინათლის სწრაფი გაღვიძების ძალა და ატომური ნაწილაკების წარმოქმნა. როდესაც ასეთ მნიშვნელოვან ელემენტებს ემატება ბუნსენის კოლბაში, იქმნება მისი მომზადება.

სპექტროსკოპიული გამოკვლევა აჩვენებს დამახასიათებელ ხაზებს ადამიანისთვის ხილულ რეგიონში. სინათლის ვიბრაციის სითხე და მარტივი სპექტრული ვიბრაცია მჭიდრო კავშირშია ამ ლითონების მაღალ ელექტროდადებით მახასიათებლებთან.

დამახასიათებელი

ნახევარფინალის კლასიფიკაცია ემყარება შემდეგ მახასიათებლებს:

• წისქვილი აალებადი აგრეგატებისთვის. სუნი მოდის აირისებრი, აეროდისპერსიული, მყარი და იშვიათი ფორმებით;
• მოდიფიკაციის ტიპი, რომელიც შეიძლება იყოს ბარბაროსისგან თავისუფალი, რომელიც ანათებს და იქნება ეკლიანი;
• rozpol'cha svidkіst. შვედს მეტი სიგანით სძინავს;
• ნახევარი სიმაღლე. ბუდოვა შეიძლება იყოს მოკლე ან გრძელი;
• რეაქტიული სუმიშების გადაცემის ბუნება. იხილეთ პულსირებადი, ლამინარული, ტურბულენტური მოძრაობები;
• ვიზუალურად ნათელი. გამოსვლები იწვის შებოლილი, ფერადი და ნათელი ნახევრის ხილვებისაგან;
• ტემპერატურის ჩვენება. ნახევარი შეიძლება იყოს დაბალი ტემპერატურა, ცივი ან მაღალი ტემპერატურა.
• stan ფაზა პალივო არის ჟანგვის რეაგენტი.

შეწოვა ხდება აქტიური კომპონენტების დიფუზიის ან შერევის შედეგად.

ოქსიდაცია და სხვა რეგიონი

ჟანგვის პროცესი ხდება სუსტ ზონაში. ცხელა და ცხელა. მისი დამწვარი ნაწილაკები ცნობენ მუდმივ წვას. და მჟავე ჭარბი და დამწვარი დეფიციტის არსებობა იწვევს ინტენსიურ ჟანგვის პროცესს. ამიტომაც ხდება კვალი ჟანგიანი, როდესაც საგნები თბება ბალიშზე. ამისათვის თქვენ უნდა დალუქოთ სავენტილაციო ღრუს ზედა ნახევარში. ამ გზით ღუმელი უფრო სწრაფად მიედინება.

დეპრესიული რეაქციები ხდება ნახევრის ცენტრალურ და ქვედა ნაწილებში. აქ არის აალებადი ნივთიერებების დიდი მარაგი და მცირე რაოდენობით O 2 მოლეკულები, რომლებიც იწვის. როდესაც ამ უბნებს ემატება, O ელემენტი გამოყოფილია.

როგორც ახალი ნახევრის კონდახი, გამოიყენება ორვალენტიანი სულფატის გაყოფის პროცესი. როდესაც FeSO 4 მოხვდება ფისოვანი საბადოს ცენტრალურ ნაწილში, ის თბება და შემდეგ იშლება სამვალენტიან ოქსიდად, ანჰიდრიდად და გოგირდის დიოქსიდად. ეს რეაქცია ხელს უშლის S-ის განახლებას +6-დან +4-მდე.

ზვარიუვალნე პოლუმია

ამ ტიპის ხანძარი იქმნება სუფთა ჰაერის მჟავიანობისგან გაზის ან ორთქლის ნარევის წვის შედეგად.

კონდახი ჩამოსხმულია მჟავე აცეტილენის ნახევრით. Ხედავენ:

• ძირითადი ზონა;
• სარემონტო შუა ფართი;
• ექსტრემალური ზონიდან ტარს მოვაცილებ.

ასე რომ დაწვა ბევრი აირისებრი სუმიში. სინთეზური აცეტილენისა და ჟანგვის აგენტის ძალა იზრდება სხვადასხვა სახის ნახევარგამოყოფის პერიოდამდე. ეს შეიძლება იყოს ნორმალური, კარბურაციული (აცეტილენური) ან ოქსიდი.

თეორიულად, სუფთა მჟავაში აცეტილენის სპონტანური წვის პროცესი შეიძლება დახასიათდეს შემდეგი განტოლებით: HCCH + O 2 → H 2 + CO + CO (რეაქციისთვის საჭიროა ერთი მოლი O 2).

მოპოვებული მოლეკულური წყალი და ორთქლი რეაგირებს მჟავე მჟავასთან. ტერმინალური პროდუქტებია წყალი და ნახშირორჟანგი. ნარევი ასე გამოიყურება: CO + CO + H 2 + 1½O 2 → CO 2 + CO 2 + H 2 O. ამ რეაქციისთვის საჭიროა 1,5 მოლი მჟავა. O 2-ის დამატებისას გამოდის, რომ 1 მოლ HCCH-ში მოიხმარება 2,5 მოლი. და რადგან პრაქტიკაში მნიშვნელოვანია იცოდეთ იდეალურად სუფთა ჟელე (ხშირად არის მცირე დაბინძურება სახლებით), O 2-ის თანაფარდობა HCCH იქნება 1.10-დან 1.20-მდე.

თუ მჟავას პროპორცია აცეტილენთან არის 1,10-ზე ნაკლები, ხდება კარბონიზაციის ნახევარი. ბუდოვას აქვს უფრო დიდი ბირთვი, მისი კონტურები ხდება დნობის ნაწილები. ასეთი ცეცხლიდან ჩანს დუღილი, მჟავე მოლეკულების დეფიციტის შედეგად.

თუ აირების თანაფარდობა 1,20-ზე მეტია, იქნება მჟავე ჭარბის ნახევარი დაჟანგვა. აპლიკაციის მოლეკულები ანადგურებს ატომებს და ფოლადის ქურთუკის სხვა კომპონენტებს. ასეთ ნახევარში ბირთვული ნაწილი მოკლეა და აქვს მომრგვალებული ნაწილი.

ტემპერატურის ჩვენებები

სანთლის ან კანის კანს აქვს საკუთარი მნიშვნელობა, მჟავე მოლეკულების არსებობის გაგება. ღია ნახევრის ტემპერატურა მის სხვადასხვა ნაწილში მერყეობს 300-დან 1600 °C-მდე.

კონდახი ნახევრად დიფუზური და ლამინარულია, რადგან შედგება სამი გარსისგან. კონუსი იქმნება მუქი პანელიდან 360 ° C-მდე ტემპერატურით და მცირე რაოდენობით რეაგენტით, რომელიც იჟანგება. მის ზემოთ არის მსუბუქი ზონა. მისი ტემპერატურა მერყეობს 550-დან 850 °C-მდე, რაც ათბობს თერმო საწვავის ნარევს და ღუმელს.

გარე რეგიონი ყინულოვანია. მისი ნახევრად ტემპერატურა აღწევს 1560 °C, ცეცხლოვანი მოლეკულების ბუნებრივი მახასიათებლებისა და ჟანგვის აგენტის სითხის გამო. აქ მთა ყველაზე ენერგიულია.

მეტყველება ჩართულია სხვადასხვა ტემპერატურის გონებაში. ამრიგად, ლითონის მაგნიუმი იწვის 2210 °C-ზე ზემოთ. მყარი მდინარეების უმეტესობას აქვს დაახლოებით 350 °W ტემპერატურა. მაწონისა და გაზის შეწოვა შესაძლებელია 800 °C ტემპერატურაზე, ხოლო ხისთვის - 850 °C-დან 950 °C-მდე.

სიგარეტი ნახევრად იწვის, რომლის ტემპერატურა მერყეობს 690-დან 790°C-მდე, ხოლო პროპან-ბუტანის ნარევი 790°C-დან 1960°C-მდე. ბენზინი იწვის 1350°C-ზე. ნახევარი ღუმელი სპირტით აღწევს 900 °W-ზე მეტ ტემპერატურას.